Студопедия Главная Случайная страница Обратная связь

Разделы: Автомобили Астрономия Биология География Дом и сад Другие языки Другое Информатика История Культура Литература Логика Математика Медицина Металлургия Механика Образование Охрана труда Педагогика Политика Право Психология Религия Риторика Социология Спорт Строительство Технология Туризм Физика Философия Финансы Химия Черчение Экология Экономика Электроника

Гармонические электромагнитные колебания в закрытом идеальном колебательном контуре




 

В такой контур не подается внешнее напряжение (Uвнеш=0) и в нем отсутствуют потери энергии на нагревание проводников (β=0), поэтому общее дифференциальное уравнение колебаний (5.1) для такого контура запишется таким образом:

, (5.17)

решением этого уравнения является гармоническое колебание

. (5.18)

Используя таблицу аналогий между механическими и электромагнитными колебаниями (табл. 5.1), можно переписать формулы (5.9) - (5.13) для случая колебательного контура. Таким способом можно получить зависимости от времени силы тока I, напряжения на конденсаторе UC, напряжения на катушке UL, ЭДС самоиндукции , энергий электрического поля конденсатора WC и магнитного поля катушки WL, полной энергии колебаний W и проекций вектора напряженности электрического поля конденсатора и вектора магнитной индукции магнитного поля катушки. Итак, эти формулы имеют следующий вид:

, , , , (5.19)

, , , (5.20)

, , ,

, (5.21)

, (5.22)

, , , , (5.23)

где d– расстояние между обкладками плоского конденсатора; V – объем катушки (она представляет собой длинный соленоид); – магнитная постоянная.







Дата добавления: 2014-11-10; просмотров: 967. Нарушение авторских прав; Мы поможем в написании вашей работы!


Рекомендуемые страницы:


Studopedia.info - Студопедия - 2014-2021 год . (0.001 сек.) русская версия | украинская версия