Гармонические электромагнитные колебания в закрытом идеальном колебательном контуре
В такой контур не подается внешнее напряжение (U внеш=0) и в нем отсутствуют потери энергии на нагревание проводников (β =0), поэтому общее дифференциальное уравнение колебаний (5.1) для такого контура запишется таким образом:
решением этого уравнения является гармоническое колебание
Используя таблицу аналогий между механическими и электромагнитными колебаниями (табл. 5.1), можно переписать формулы (5.9) - (5.13) для случая колебательного контура. Таким способом можно получить зависимости от времени силы тока I, напряжения на конденсаторе UC, напряжения на катушке UL, ЭДС самоиндукции
где d – расстояние между обкладками плоского конденсатора; V – объем катушки (она представляет собой длинный соленоид);
|
, (5.17)
. (5.18)
, энергий электрического поля конденсатора WC и магнитного поля катушки WL, полной энергии колебаний W и проекций вектора напряженности 
электрического поля конденсатора и вектора магнитной индукции 
магнитного поля катушки. Итак, эти формулы имеют следующий вид:
, 
, 
, 
, (5.19)
, 
, 
, (5.20)
, 
, 
,
, (5.21)
, (5.22)
, 
, 
, 
, (5.23)
– магнитная постоянная.
