Электростатическое поле распределения зарядов с симметрией плоскости
Симметрия плоскости соответствует распределению зарядов внутри неограниченной плиты толщины 2 L с
Середина плиты совмещена с плоскостью xy. Распределение зарядов не зависит от xу, т.е. имеет симметрию плоскости. Пусть
Для того, чтобы иметь дело с конечными значениями зарядов - в теореме Гаусса, рассмотрим область
а) Найдем Через точки Рис.9
Параллелепипед имеет шесть граней. Ненулевой вклад в уравнение, выражающее теорему Гаусса дадут только элементы
а четыре элемента от боковых граней вида
перпендикулярны вектору напряженности и поэтому поверхностные интегралы по боковым граням обращаются в нуль. Таким образом, теорема Гаусса выражается соотношением:
Вычислим количество заряда, которое имеет рассматриваемый параллелепипед:
Подставим (**) в (*) и получим
б) Аналогичными рассуждениями находим напряженность поля
в) Согласно полученным результатам и (8.2) составим дифференциальные уравнения для определения потенциалов внутри Учтем, что
Следовательно, внутри плиты:
Положим, что потенциал
Условия «сшивания» внешнего и внутреннего решений при
В нижнем полупространстве имеют место соотношения;
Условия «сшивания» внешнего и внутреннего решений имеют вид:
Объединим полученные формулы следующим образом:
Эти формулы описывают значения потенциалов внутри и вне плиты при любых значениях z.
|