Студопедія
рос | укр

Головна сторінка Випадкова сторінка


КАТЕГОРІЇ:

АвтомобіліБіологіяБудівництвоВідпочинок і туризмГеографіяДім і садЕкологіяЕкономікаЕлектронікаІноземні мовиІнформатикаІншеІсторіяКультураЛітератураМатематикаМедицинаМеталлургіяМеханікаОсвітаОхорона праціПедагогікаПолітикаПравоПсихологіяРелігіяСоціологіяСпортФізикаФілософіяФінансиХімія






Закон динаміки обертального руху матеріальної точки


Дата добавления: 2014-11-10; просмотров: 901



 

Розглянемо обертальний рух матеріальної точки масою відносно точки О під дією сили , яка в даний момент часу лежить в площині руху

(рис.2). Складова сили надає матеріальній точці тангенціального прискорення, модуль якого . Тоді .

Дія нормальної складової сили зводиться лише до надання точці нормального приско-рення (закручування траєкторії). Оскільки за даних умов , то:

Домножимо вираз на :

.

Увівши позначення , , , запишемо останній вираз у вигляді:

 

, (2.10)

де – момент сили відносно точки О, l – плече сили, - момент інерції матеріальної точки відносно точки О.

Вираз (2.10 ) за своїм виглядом є аналогом другого закону Ньютона для криволінійного руху з тією різницею, що аналогом сили є момент сили , маси – момент інерції , прискорення – кутове прискорення .

Оскільки точка рухається по колу сталого радіуса (r=const), то її момент інерції також сталий (I=const). Тоді вираз (2.10) можна звести до вигляду:

.

У векторному записі (рис.3)

. (2.11)

Вектор називають моментом імпульсу мате-ріальної точки відносно точки О. Даний вектор, який в умовах цієї задачі чисельно дорівнює , є аналогом вектора імпульсу для прямолінійного руху.

Розглянемо загаль-ний випадок, коли сила не лежить в одній площині з існуючою коловою траєкторією. За другим законом Ньютона рівняння руху матеріальної точки маси має вигляд:

Домножимо даний вираз векторно на . Тут – радіус-вектор матеріальної точки масою m, проведений з деякої нерухомої точки О (центра обертання) до точки . Зауважимо, що =const, оскільки розглядаємо лише обертовий рух. Тоді

Ліву частину останнього виразу запишемо у вигляді:

 

 

(2.12)

оскільки = =0.

Вектор назвемо моментом імпульсу матеріальної точки відносно точки О, а вектор – моментом сили відносно точки О. Ввівши згадані позначення у вираз (2.12), отримаємо

(2.13)

Вираз = називають рівнянням моментів.

Після перетворення вираз (2.13) кінцево можна записати у вигляді, подібному до (2.10):

, (2.14)

оскільки , а =0, бо .

У останньому перетворенні використана відома формула для подвійного векторного добутку.

 
 

Якщо через точку О провести довільну вісь z , то проекції векторів і на цю вісь і називають відповідно моментом сили відносно осі z та моментом імпульсу матеріальної точки відносно осі (рис.4 і рис.5).


<== предыдущая лекция | следующая лекция ==>
Закони динаміки системи матеріальних точок. Теорема про рух центра мас | Закон динаміки обертального руху абсолютно твердого тіла
1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | <== 9 ==> | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 | 20 | 21 | 22 | 23 | 24 | 25 | 26 | 27 | 28 | 29 | 30 | 31 | 32 | 33 | 34 | 35 | 36 | 37 | 38 | 39 | 40 | 41 | 42 | 43 | 44 | 45 | 46 | 47 | 48 |
Studopedia.info - Студопедия - 2014-2024 год . (0.197 сек.) російська версія | українська версія

Генерация страницы за: 0.197 сек.
Поможем в написании
> Курсовые, контрольные, дипломные и другие работы со скидкой до 25%
3 569 лучших специалисов, готовы оказать помощь 24/7